Учебный прибор для демонстрации движения ионов электролита в магнитном поле. Учебный прибор для демонстрации движения ионов электролита в магнитном поле Охлаждение электролита при электролизе в магнитном поле
ЭЛЕКТРОХИМИЯ, 2013, том 49, № 4, с. 348-354
УДК 544.431.134:544.032.53
ИОННЫЙ ПЕРЕНОС В ПОТОКЕ ЭЛЕКТРОЛИТА ПРИ ВОЗДЕЙСТВИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ
© 2013 г. С. А. Некрасов1
Южно-Российский государственный технический университет (Новочеркасский политехнический институт), Россия Поступила в редакцию 11.07.2011 г.
Решены задачи о распределении концентраций ионов, электрического поля и силы Лоренца в потоке раствора электролита при воздействии стороннего магнитного поля. Установлено существование диффузного ионного слоя в омагничиваемом потоке разбавленного электролита и исследованы его характеристики.
Ключевые слова: поток электролита, магнитное поле, ионный перенос, двойной электрический слой БО1: 10.7868/80424857012120109
ВВЕДЕНИЕ
При движении раствора электролита в магнитном поле возникает явление направленного перемещения ионов внутри раствора, вызываемое силами Лоренца . Данное явление нашло широкое практическое применение, однако его теоретическое изучение еще не завершено . В работах моделирование процессов переноса в проводящих растворах осуществляется на основе МГД-приближения (учитывается влияние магнитного поля только на среднемассовую скорость движения частиц жидкости). В рассмотрена упрощенная модель, хотя в этой работе и отмечается, что влияние стороннего магнитного поля на процессы переноса массы может быть значительным. В статьях дополнительно учитываются диффузия ионов из-за градиентов концентрации, ионное скольжение (различие массовых скоростей ионов), конвекция.
В содержится пространный обзор моделей для расчета процессов переноса в проводящих жидкостях с учетом электрического, магнитного и температурного полей. В основу расчета положена система МГД-уравнений, дополнительно учитывается диффузия ионов, отмечено, что значительную роль могут играть двойные ионные слои на границе канала, но модели и методы расчета процессов с учетом этих слоев не рассматриваются.
Следует также отметить, что в работах , как правило, накладывается требование электро-
нейтральности в каждой точке объема раствора. Подобное допущение не приемлемо во всех случаях, так как не позволяет моделировать двойной ионный слой, который создается в результате дисбаланса плотностей зарядов разного знака.
В предлагаемой статье на основе приближенного аналитического метода осуществляется расчет самосогласованного электрического поля (т.е. с учетом взаимовлияния распределений плотности объемного заряда и электрического поля) для пространственного изотермического случая на основе уравнений диффузии ионов в поле сил Лоренца с учетом распределения магнитной индукции, формы сечения канала, профиля скоростей в потоке раствора. Применяемый метод линеаризации имеет ряд отличий от применяемых в методов. По причине высокой точности и значительному упрощению системы уравнений рассматриваемый в статье метод является высокоэффективным и применим для анализа весьма широкого круга явлений переноса ионов в электрическом и магнитном полях с учетом диффузии и двойного ионного слоя.
В результате исследования автором установлено, что массо- и электроперенос в растворах при воздействии магнитного поля может сопровождаться образованием микроскопического ионного слоя на границе раствора электролита (со стенками канала или емкости). Структура данного ионного слоя во многом подобна структуре двойного электрического слоя, однако существенно менее изучена. Об этом свидетельствует тот факт, что в известных моделях и описаниях систем магнитной обработки водных растворов явление об-
разования ионного слоя на межфазных границах игнорируется. Диффузный ионный слой в исследуемой системе отличается от классического двойного электрического слоя тем, что объемные и поверхностные эффекты могут вносить вклад одного порядка. В рассматриваемой модели предполагается, что стенки канала состоят из диэлектрика, химически инертного по отношению к раствору, турбулентности в потоке жидкости отсутствуют, раствор является разбавленным.
ОСНОВНЫЕ СООТНОШЕНИЯ МОДЕЛИ
Скорость дрейфа ионов к-го сорта может быть записана в виде
Vк = V0 + ък [^гаё(къТ 1пСк) + fk], к = 1,...,N, (1)
где у0 - среднемассовая скорость потока раствора, Ьк - подвижность ионов, ск - их концентрация, fк ~ дк (Е + V0 х В) - сила Лоренца, действующая на ионы к-го сорта, qk - их заряд (предполага-
ется, что
< 1), Е - вектор напряженности
^ + ^У (Ск "V о)
АСк - ^ё1у[Ск (Е + Vо х В)],
твора равен : Б ~ е
В предположении стационарности электрическое поле в объеме движущегося раствора в неподвижной системе отсчета является потенциальным: Е = -gгadф, где скалярный электрический потенциал ф удовлетворяет уравнению Пуассона:
N С \ Дф = Ш + 11 -11ё1у (V0 X В).
Вне объема раствора электрическое поле также является стационарным, потенциальным и конечным, а скалярный электрический потенциал фе является решением уравнения Лапласа:
электрического поля, В - вектор магнитной индукции; N - общее число сортов ионов или других заряженных (например, коллоидных) частиц в растворе, кБ - постоянная Больцмана, Т - абсолютная температура раствора.
Подставляя (1) в уравнения неразрывности: дск\д1 + ёгу (скVк) = 0, к = 1, ..., N, с учетом соотношения Эйнштейна получаем уравнения переноса ионов :
При известном поле скоростей в потоке система (1)-(4) замыкается соответствующими краевыми условиями на границе объема раствора и начальными условиями. В методических целях, чтобы не усложнять модель второстепенными техническими деталями, будем предполагать, что стенки канала и внешняя среда являются диэлектриками с одинаковыми проницаемостями ег = 1. Для потока водного раствора адекватным является краевое условие прилипания, выражающееся в равенстве нулю скорости потока вблизи стенок. С учетом сделанных допущений соответствующие краевые условия формулируются в следующем виде:
Vкп = 0, к = 1,...,N, ф = фe,
где? - время; предполагается, что подвижности Ьк и коэффициенты диффузии ионов Бк к-го сорта постоянны. Уравнения выполняются для области, занятой раствором. Индукция В считается равной величине стороннего магнитного поля, что практически всегда выполняется с высокой точностью. Будем рассматривать неподвижную систему отсчета, в которой вектор электрического смещения для точек объема движущегося рас-
абсолютная, бг - относительная диэлектрическая, - относительная магнитная проницаемости раствора. Значение цг, как правило, близко к единице. Для разбавленных водных растворов в широком диапазоне частот поля бг « 80. Слагаемые в выражении вектора электрического смещения имеют один порядок величины.
где б0 - диэлектрическая проницаемость вакуума, п - вектор внешней по отношению к объему раствора нормали к стенке канала, а - поверхностная плотность заряда на стенках канала, обусловленная явлением специфической адсорбции.
Электрическая напряженность при бесконечном удалении от объема раствора стремится к нулю. Начальные условия могут быть заданы в виде значений концентраций ионов в начальный момент времени.
ЛИНЕАРИЗАЦИЯ СИСТЕМЫ УРАВНЕНИЙ И ЕЕ ОБОСНОВАНИЕ
Сложность практического решения системы (1)-(5) связана с нелинейностью уравнения (2), а также существенной неоднородностью распределений концентраций ионов и электрического поля. Исследование системы и ее решения позволили установить, что в тонком пристеночном слое толщиной порядка дебаевского радиуса формируется область пространственного заряда, экранирующего в объеме раствора потенциальную
компоненту силы Лоренца. При удалении от стенок канала происходит релаксация пространственного заряда, поэтому основной объем раствора является квазинейтральным, ионные токи в нем циркулируют по замкнутым траекториям. Величина дебаевского радиуса даже для дистиллированной воды не превосходит 1 мкм.
Оценочные расчеты показывают, что для водных растворов плотность объемного заряда практически всегда много меньше, чем парциальные плотности заряда ионов в объеме раствора. Эту особенность можно использовать для построения эффективного метода решения сформулированной системы, который основан на ее линеаризации в соответствии с приближенным равенством: Шу(ек{к) « к = 1,...,N где си - исходные
концентрации ионов в объеме электролита.
Вначале опробуем данный метод на примере расчета плоского равновесного двойного электрического слоя в бинарном электролите. Соответствующая система уравнений для концентраций ионов и электрического поля имеет вид:
д(СЕ _ 0, х > 0;
дх кБТ дх д 2ф _ _ -(с + - с) дх2 е
С ±Е _ 0, ф_ и, х _ 0;
с± ^ с0, ф ^ 0, х ^ да,
где и - падение напряжения, падающее в двойном электрическом слое, с± -концентрации положительных и отрицательных ионов в двойном электрическом слое, с0 - значение концентрации ионов в объеме электролита, q - величина абсолютного заряда ионов.
Рассматриваемая система уравнений соответствует модели Гуи-Чапмена . Ее точное решение находится аналитически и может быть записано в виде:
с = Coexp|+-i-!-
с1Ы 1 exp (х I + 1
с1Ь| -ЯЕ- 1 exp(I- 1
где ё - дебаевский радиус раствора, равный
Исследуем погрешность линеаризации, для чего осуществим следующие преобразования с учетом исходной системы уравнений:
Шу (с ±Е) = с0ШуЕ + Шу [(с± - с0) Е] =
где р = - (с + - с) - плотность объемного заряда. Линеаризация заключается в отбрасывании второго слагаемого (записанного в скобках). После ряда технических преобразований находим, что относительная погрешность линеаризации для каждого из уравнений диффузии ионов разного знака оценивается сверху величиной:
2-и exp| + 2Т
На практике для расчета поля требуется знать только плотность объемного заряда р, а не в
БУНД А., КОШИЧОВ Д., МУТШКЕ Г., ФРЁЛИХ Д., ЯНГ К. - 2012 г.
ВАСИН С.И., КАСПЕРЧИК В.П., КОНОНЕНКО Н.А., ФИЛИППОВ А.Н., ЧЕРНЯЕВА М.А., ЯСКЕВИЧ А.Л. - 2010 г.
АЛАМБИК-АЛЬФА
Реферат
Показана обоснованность основных положений, положенных в основу разработки принципиально нового способа получения водорода из воды с использованием кинетической и тепловой энергии. Разработана и испытана конструкция электроводородного генератора (ЭВГ). Во время испытаний при использовании сернокислотного электролита на оборотах ротора 1500 об/мин начался электролиз воды и выход водорода (6…8 % объема.) в условиях подсоса воздуха их окружающей среды.
Проведен анализ процесса разложения воды на кислород и водород в процессе воздействия центробежной силы в генераторе. Установлено, что электролиз воды в центробежном генераторе происходит в условиях, существенно отличающихся от существующих в обычных электролизерах:
Увеличении скорости движения и давления по радиусу вращающегося электролита
Возможность автономного применения ЭВГ не создает проблем хранения и транспорта водорода.
Введение
Попытки за предыдущие 30 лет применить термохимические циклы для разложения воды с использованием более дешевой тепловой энергии по техническим причинам не дали положительного результата.
Технология получения достаточно дешевого водорода из воды с использованием энергии возобновляемых источников и получение при последующей переработке в качестве экологически чистых отходов снова воды (при сжигании в двигателях или при получении электроэнергии в топливных элементах) казались несбыточной мечтой, но с внедрением в практику центробежного электроводородного генератора (ЭВГ) станут реальностью.
ЭВГ предназначен для производства кислород - водородной смеси из воды с использованием кинетической и тепловой энергии. Во вращающийся барабан заливается подогретый электролит, в котором при вращении в результате начинающегося электрохимического процесса происходит разложение воды на водород и кислород.
Модель процесса разложения воды в центробежном поле
Во вращающийся барабан заливается подогретый электролит, в котором при вращении в результате начинающегося электрохимического процесса происходит разложение воды на водород и кислород. ЭВГ разлагает воду с помощью кинетической энергии внешнего источника и тепловой энергии подогретого электролита.
На рис. 1 показана схема движения ионов, молекул воды, электронов, молекул газов водорода и кислорода в ходе электрохимического процесса электролиза воды в кислотном электролите (предполагается, что на распределение молекул в объеме электролита влияет молекулярный вес ионов μ). При добавлении в воду серной кислоты и перемешивании происходит обратимое и равномерное распределение в объеме ионов:
| H 2 SO 4 =2H + +SO 4 2- , H + +H 2 O=H 3 O + . | (1) |
Раствор остается электронейтральным. Ионы и молекулы воды участвуют в броуновском и прочих движениях. С началом вращения ротора под действием центробежной силы происходит расслоение ионов и молекул воды соответственно их массе. Более тяжелые ионы SO 4 2- (μ=96 г/моль) и молекулы воды Н 2 О (μ=18 г/моль) направляются к ободу ротора. В процессе накопления ионов около обода и образования отрицательного вращающегося заряда формируется магнитное поле. Более легкие положительные ионы Н 3 О + (μ=19 г/моль) и молекулы воды (μ=18 г/моль) архимедовыми силами вытесняются в направлении к валу и образуют вращающийся положительный заряд, вокруг которого формируется свое магнитное поле. Известно , что магнитное поле оказывает силовое воздействие на находящиеся рядом отрицательные и положительные ионы, не вовлеченные еще в области зарядов вблизи ротора и вала. Анализ силового воздействия магнитного поля, сформированного вокруг этих ионов, показывает, что отрицательно заряженные ионы SO 4 2- магнитной силой прижимаются к ободу, усиливая действие на них центробежной силы, что приводит к активизации их накопления у обода .
Сила воздействия магнитного поля на положительно заряженные ионы H 3 O + усиливает действие архимедовой силы, что приводит к активизации их смещения к валу.
Электростатические силы отталкивания одноименных и притяжения разноименных зарядов препятствуют накоплению ионов у обода и вала.
Вблизи вала реакция восстановления водорода начинается при нулевом потенциале платинового катода φ + =0 :
Однако восстановление кислорода затягивается до тех пор, пока потенциал анода не достигнет φ - =-1.228 В . После этого электроны иона кислорода получают возможность переходить в платиновый анод (начинается образование молекул кислорода):
| 2О - - 2е=О 2 . | (4) |
Начинается электролиз, через токовод начинают течь электроны, а через электролит - ионы SO 4 2- .
Образующиеся газы кислород и водород архимедовой силой выдавливаются в область малого давления вблизи вала и затем по каналам, сделанным в вале, выводятся наружу.
Поддержание в замкнутой цепи электрического тока и высокоэффективный ход термохимических реакций (1-4) возможны при обеспечении ряда условий.
Эндотермическая реакция разложения воды требует постоянного подвода тепла в зону реакции.
Из термодинамики электрохимических процессов известно [ 2,3] , что для развала молекулы воды необходимо подвести энергию:
.Физики признают, что структура воды даже в нормальных условиях, несмотря на длительное изучение, пока не расшифрована .
Существующая теоретическая химия имеет серьёзные противоречия с экспериментом, но химики уклоняются от поиска причин этих противоречий, проходят мимо возникающих вопросов. Ответы на них можно получить из результатов анализа структуры молекулы воды. Вот как эта структура представляется на современном этапе её познания (см. рис. 2).
Считается, что ядра трех атомов молекулы воды образуют равнобедренный треугольник с двумя протонами, принадлежащими атомам водорода, в основании (рис. 3А), угол между осями Н-О составляет α=104.5 о.
Этой информации о структуре молекулы воды недостаточно, чтобы получить ответы на возникшие вопросы и снять выявленные противоречия. Они следуют из анализа энергий химических связей в молекуле воды, поэтому эти энергии должны быть представлены в ее структуре.
Вполне естественно, что в рамках существующих физических и химических представлений о структуре молекулы воды и о процессе её электролиза с целью получения молекулярного водорода, трудно найти ответы на поставленные вопросы, поэтому автор предлагает свои модели структуры молекулы.
Приведенные в результаты расчетов и экспериментов показывают возможность получения дополнительной энергии при электролизе воды, но для этого надо создавать условия для реализации этой возможности.
Необходимо отметить, что электролиз воды в ЭВГ происходит в условиях, существенно отличающихся (и мало изученных) от условий работы промышленных электролизеров. Давление вблизи обода приближается к 2 МПа, окружная скорость обода около 150 м/ с, градиент скорости у вращающейся стенки достаточно велик и вдобавок к этому действуют электростатические и достаточно сильные магнитные поля. В каком направлении при этих условиях изменятся ΔH o, ΔG и Q, пока неизвестно.
Теоретическое описание процесса электромагнитной гидродинамики в электролите ЭВГ также представляет сложную проблему.
На этапе разгона электролита должно быть учтено вязкое взаимодействие ионов и нейтральных молекул воды в условиях воздействия центробежной и вытесняющей более легкие компоненты архимедовой силы, взаимного электростатического отталкивания одноименных ионов при их сближении в процессе образования заряженных областей, магнитного силового воздействия этих областей на движение заряженных ионов к зарядам.
При установившемся движении, когда начался электролиз, во вращающейся среде идет активное радиальное движение ионов (ионный ток) и всплывающих пузырьков образующегося газа, их накопление вблизи вала ротора и отвод наружу, разделение в магнитном поле парамагнитного кислорода и диамагнитного водорода, подвод (отвод) требуемых порций электролита и подключение поступающих ионов к процессу разделения зарядов.
В простейшем случае несжимаемой адиабатически изолированной жидкости при наличии положительных и отрицательно заряженных ионов и нейтральных молекул этот процесс может быть описан (для одной из компонент) в следующем виде [ 9] :
1. Уравнения движения при условии на внешней границе (r=R, V-V pom):
¶ U/¶ t =(W× Ñ )U=-grad Ф+D (a × U+b × W),
¶ W/¶ t +(U× Ñ )W=-gradФ+D (a × W+b × U),
где V- скорость движения среды, H- напряженность магнитного поля, U=V+H/(4× p × r ) 0.5 , W=V-H/(4× p × r ) 0.5 , Ф=P/r +(U-W) 2 /8, Р- давление, r - плотность среды, n , n m - кинематическая и “магнитная” вязкость, a =(n +n m)/2, b =(n -n m)/2.
2. Уравнения неразрывности жидкости и замкнутости магнитных силовых линий:
3. Уравнение потенциальности электростатического поля:
4. Уравнения кинетики химических реакций, описывающие процесс превращения веществ (типа (1,3)) может быть описан :
dC a /dτ=v·(C o.a -C a)/V е -r a ,
где C a - концентрация продукта химической реакции А (моль/м 3),
v-скорость его движения, V е - объем электролита,
r a -скорость превращения реагентов в продукт химической реакции,
С о.а - концентрация реагентов, подаваемых в зону реакции.
На границе металл- электролит необходим учет кинетики электродных процессов. Некоторые сопутствующие электролизу процессы описаны в электрохимии (электрическая проводимость электролитов, акт химического взаимодействия при соударении химически активных компонент и т.д.) , но единых дифференциальных уравнений рассматриваемых процессов пока не существует.
5. Процесс образования газовой фазы в результате электролиза может быть описан с помощью термодинамических уравнений состояния:
y k =f(x 1 ,x 2 ,….x n ,T),
где y k - внутренние параметры состояния (давление, температура Т, удельный (мольный) объем), x i - внешние параметры внешних сил, с которыми взаимодействует среда (форма объема электролита, поле центробежных и магнитных сил, условия на границе), но процесс перемещения пузырьков во вращающейся жидкости пока изучен слабо.
Следует отметить, что решения системы приведенных выше дифференциальных уравнений пока получены лишь в немногих простейших случаях.
Эффективность работы ЭВГ может быть получена из баланса энергии путем анализа всех потерь.
При установившемся вращении ротора с достаточным числом оборотов мощность двигателя N d тратится на:
преодоление аэродинамического сопротивления ротора N a ;
потери на трение в подшипниках вала N p ;
гидродинамические потери N gd при разгоне поступающего в ротор электролита, трении его о внутреннюю поверхность деталей ротора, преодолению встречного движения к валу образующихся при электролизе пузырьков газа (см. рис. 1) и т.д.;
поляризационные и омические потери N om при движении тока в замкнутом контуре в процессе электролиза (см. рис. 1);
подзарядку конденсатора N k , образованного положительным и отрицательным зарядами;
электролиз N w .
Оценив величину ожидаемых потерь, можно из баланса энергии определить долю энергии N we , расходуемую на разложение воды на кислород и водород:
N w =N d –N a -N p -N gd -N om -N k .
Помимо электроэнергии в объем электролита необходимо добавить тепло мощностью N q =N we× Q/D H o (см. выражение (6)).
Тогда полная мощность, расходуемая на электролиз, составит:
N w =N we +N q .
Эффективность получения водорода в ЭВГ равна отношению полезно полученной энергии водорода N w к затраченной в двигателе N d:
h =N w ּк /N d
где к учитывает неизвестное пока увеличение производительности ЭВГ в условиях воздействия центробежных сил и электромагнитного поля.
Несомненным преимуществом ЭВГ является возможность его автономного использования, когда отпадает необходимость длительного хранения и транспорта водорода.
Результаты испытаний ЭВГ
К настоящему времени проведены успешные испытания двух модификаций ЭВГ, подтвердившие обоснованность разработанной модели процесса электролиза и работоспособности изготовленной модели ЭВГ.
Перед испытаниями была проверена возможность регистрации водорода с помощью газоанализатора АВП-2 , датчик которого реагирует только на присутствие водорода в газе. Выделяющийся в ходе активной химической реакции Zn+H 2 SO 4 =H 2 +ZnSO 4 водород подавался к АВП-2 с помощью вакуумного компрессора ДС112 по хлорвиниловой трубке диаметром 5 мм и длиной 5м. При начальном уровне фона показаний V o =0.02 % об. АВП-2 после начала химической реакции объемное содержание водорода увеличилось до V=0.15 % об., что подтвердило возможность обнаружения газа в этих условиях.
При испытаниях 12-18.02.2004 г. в корпус ротора был залит подогретый до 60 о С раствор серной кислоты (концентрацией 4 моль/л), нагревший ротор до 40 о С. Результаты экспериментальных исследований показали следующее:
1. При вращении электролита (концентрацией 4 моль/л) центробежной силой удалось разделить положительные и отрицательные ионы различного молекулярного веса и образовать заряды в отстоящих друг от друга областях, что привело к возникновению разности потенциалов между этими областями, достаточной для начала электролиза при замыкании тока во внешней электрической цепи.
2. После преодоления электронами потенциального барьера на границе металл- электролит при числе оборотов ротора n=1000…1500 об/мин в начался электролиз воды. При 1500 об/мин анализатором водорода АВП-2 зафиксирован выход водорода V=6…8 % об. в условиях подсоса воздуха из окружающей среды.
3. При снижении оборотов до 500 об/мин электролиз прекращался и показания газоанализатора возвращались к начальным V 0 =0.02…0.1 % об.; при увеличении оборотов до 1500 об/мин объемное содержание водорода снова возрастало до V=6…8 % об..
При скорости вращения ротора 1500 об/мин обнаружено увеличение выхода водорода в 20 раз при возрастании температуры электролита от t=17 о до t=40 о С.
Заключение
- Предложена, изготовлена и успешно испытана установка для проверки обоснованности нового предложенного способа разложения воды в поле центробежных сил. При вращении сернокислотного электролита (концентрацией 4 моль/л) в поле центробежных сил произошло разделение положительных и отрицательных ионов различного молекулярного веса и образовались заряды в отстоящих друг от друга областях, что привело к возникновению разности потенциалов между этими областями, достаточной для начала электролиза при замыкании тока во внешней электрической цепи. Начало электролиза зафиксировано при числе оборотов ротора n=1000 об/мин.
При 1500 об/мин водородный газоанализатор АВП-2 показал выделение водорода в объемных процентах 6…8 об.%. - Проведен анализ процесса разложения воды. Показано, что под действием центробежного поля во вращающемся электролите возможно возникновение электромагнитного поля и формирование источника электроэнергии. При определенных оборотах ротора (после преодоления потенциального барьера между электролитом и электродами) начинается электролиз воды. Установлено, что электролиз воды в центробежном генераторе происходит в условиях, существенно отличающихся от существующих в обычных электролизерах:
- увеличении скорости движения и давления по радиусу вращающегося электролита (до 2 МПа);
- активном воздействии на движение ионов электромагнитных полей, наведенных вращающимися зарядами;
- поглощении тепловой энергии из окружающей среды.
Это открывает новые возможности увеличения эффективности электролиза. - В настоящее время ведется разработка следующей более эффективной модели ЭВГ с возможностью измерения параметров вырабатываемого электрического тока, формирующегося магнитного поля, управления током в процессе электролиза, измерением объемного содержания выходящего водорода, его парциального давления, температуры и расхода. Использование этих данных вместе с уже измеряемой электрической мощностью мотора и числом оборотов ротора позволит:
- определить энергетическую эффективность ЭВГ;
- разработать методику расчета основных параметров в условиях промышленного применения;
- наметить пути его дальнейшего совершенствования;
- выяснить пока слабо изученное влияние на электролиз больших давлений, скоростей и электромагнитных полей. - Промышленная установка может быть использована при получении водородного топлива для питания двигателей внутреннего сгорания или иных энергетических и тепловых установок, а также кислорода для технологических нужд в различных отраслях промышленности; получении гремучего газа, например, для газоплазменной технологии в ряде отраслей промышленности и т.д.
- Несомненным преимуществом ЭВГ является возможность автономного использования, когда отпадает необходимость технически сложного длительного хранения и транспорта водорода.
- Технология получения достаточно дешевого водорода из воды с использованием бросовой низкопотенциальной тепловой энергии и выделение при последующем сжигании экологически чистых отходов (снова воды) казались несбыточной мечтой, но с внедрением в практику ЭВГ станут реальностью.
- На изобретение получен ПАТЕНТ № 2224051 от 20.02.2004 г..
- В настоящий момент патентуется покрытие анода и катода, а также электролита, что позволит увеличить производительность электролиза в десятки раз.
Список использованных источников
- Фриш С.Э., Тиморева А.И. Курс общей физики, Том 2, М. –Л., 1952, 616 с.
- Краснов К.С., Воробьев Н.К, Годнев И.Н. и др. Физическая химия. Электрохимия. Химическая кинетика и катализ, М.,“Высшая школа”,2001,219 с.
- Шпильрайн Э.Э., Малышенко С.П., Кулешов Г.Г. Введение в водородную энергетику, 1984,10.
- Путинцев Н.М. Физические свойства льда, пресной и морской воды, Докторская диссертация, Мурманск, 1995,
- Канарев Ф.М. Вода- новый источники энергии, Краснодар, 2000, 155с,
- Зацепин Г.Н. Свойства и структура воды, 1974, 167 с,
- Яворский Б.М., Детлаф А.А. Справочник по физике, М., “Наука”, 1971, 939 с.
- Economics of Non- conventional Hydrogen Production. The Center for Electrochemical Systems and Hydrogen Research, 2002, Engineer, tamh, edutces/ceshr/center.
- Анализатор водорода портативный многофункциональный АВП-2, Фирма “Альфа БАССЕНС”,Кафедра “Биофизика”, МФТИ, М., 2003.
pax (МГД). Принципиальная идея такова. В рабочей камере (рис. 2) благодаря продуктам сгорания топлива поддерживается температура в несколько тысяч градусов. А при такой температуре газ, естественно, сильно ионизируется. Чтобы увеличить ионизацию электропроводящего газа, в него добавляют присадки, содержащие цезий, кальции, калий. Полученная плазма с высокой скоростью продувается через канал переменного сечения, помещенного в~ сильном магнитном поле. Как известно, на электроны и ионы плазменного потока - электрические заряженные частицы - действуют силы, которые отклоняют их либо к верхнему, либо к нижнему электродам. Появляется электрический ток.
В нашей стране уже созданы полупромышленные МГД-уста-новки, получен электрический ток.
Сегодня мы предлагаем собрать и испытать модель МГД-генератора. Поток ионизированного газа мы заменили потоком электролита. Смысл от этой замены не меняется. Модель жидкостного МГД-генератора ничуть не хуже продемонстрирует вам не только существование свободных ионов в электролитах и отсутствие их в других растворах, но и покажет наличие действующей на ионы в магнитном поле отклоняющей силы, что непременно имеет место в магнитогид-родинамическом генераторе.
Прибор представляет собой плексигласовый прямоугольный брусок 1 (рис. 3) с размерами 120 X 26 X 18 мм, внутри которого по всей длине просверлен цилиндрический канал диаметром 12 мм. Вдоль канала проложены две медные или латунные полоски сегментного сечения (обкладки конденсатора, электроды) 2, соединенные с клеммами 3. По краям прибора вставлены алюминиевые ниппели 4 для при
соединения резиновых трубок. К лицевой и обратным граням бруска приклеены плексигласовые цилиндрики 5, на которые надеты керамические кольцевые магниты 6 диаметром 20 мм из набора, выпускаемого промышленностью для школ. Прибор снабжен опорным стержнем 7 для установки его в треноге штатива.
На каждый ион текущего электролита (раствор бромида калия, хлорида натрия) действует отклоняющая сила, или, как ее называют, сила Лоренца.
Вследствие разделения ионов возникает электрическое поле, кулоновы силы которого уравновешивают силу Лоренца:
Е = ^f = VB, U = dVB.
Здесь U - разность потенциалов между электродами,
V - скорость ионов (потока),
В - индукция магнитного поля,
d - расстояние между электродами.
Поскольку электрическое сопротивление раствора очень мало, сила тока достаточна для измерения ее гальванометром от школьного демонстрационного вольтметра.
Меняя число магнитов, скорость течения электролита, концентрацию его и сам электролит, можно поставить серию забавных опытов по исследованию зависимости э.д.с. МГД-генератора от индукции магнитного поля, скорости потока, концентрации ионов, их заряда и массы.
УДК 541.13
ДВИЖЕНИЕ ЭЛЕКТРОЛИТА И ВЫДЕЛЕНИЕ МЕТАЛЛА В УСЛОВИЯХ ВОЗДЕЙСТВИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО И МАГНИТНОГО ПОЛЯ
Н.П. Горленко, Г.М. Мокроусов
Томский государственный архитектурно-строительный университет E-mail: [email protected]
Рассмотрены процессы выделения металла и развитие конвективных потоков жидкости в условиях воздействия скрещенных постоянных электрического и магнитного полей на примере электролиза сернокислой меди различной концентрации. Показаны зависимости процессов массопереноса и массообмена в кольцевой осесимметричной ячейке от величины магнитной индукции и плотности тока
Известно, что воздействие магнитного поля на гетерогенные водно-солевые системы приводит к интенсификации процессов массопереноса и массообмена . Механизм этих явлений изучен недостаточно. Одним из возможных и информативных способов изучения процессов, протекающих в условиях внешних воздействий, является использование в качестве модельных электрохимических систем. Однако, принято считать, что гальваномагнит-ные эффекты значимо проявляются в тех материалах, в которых носителями заряда являются электроны. В жидкости, в силу малой подвижности ионов в растворах и необходимости соблюдения условия электронейтральности, процессы развития направленного переноса частиц несущественны. С другой стороны, движение электропроводящей жидкости в присутствии магнитного поля достаточно хорошо изучено и описано с позиций законов гидродинамики . При этом, как правило, не учитывается взаимодействие с магнитным полем движущейся в жидкости заряженной частицы. Практически не рассматривается возможность развития направленного потока вещества на фоне хаотического движения молекул. Наиболее полно теоретические и экспериментальные исследования в этом направлении отражены в работах .
Целью настоящей работы является исследование развития направленных потоков жидкости в условиях скрещенных электрического и магнитного полей и выявление закономерностей интенсификации гетерогенных процессов методом магнитоэлектро-лиза.
Выбор электрохимической системы в качестве модельной обусловлен тем, что перенос массы - это одновременно и перенос электрических зарядов. Отсюда следует, что поток вещества и ток здесь являются одной и той же переменной; скорость массообмена может определяться по силе электрического тока, что существенно облегчает исследование кинетики массообмена в условиях внешних воздействий.
В работе исследовано воздействие скрещенных постоянного электрического и магнитного полей на сернокислые растворы меди. При использовании электрохимической ячейки прямоугольной формы рассмотрено (по выделению меди на "меченых" секциях электрода) распределение ионов меди по высоте электролита вблизи электрода и влияние маг-
нитного поля на выход металла. Выделение меди проводили в гальваностатическом режиме при силе тока 3-10"2 А в течение 1,8-103 с на 12-ти секционном платиновом катоде. Секциями ("метками") служили окна размером 2 10"5 м2, которые формировались в слое защитного покрытия фотолитографическим способом. Магнитное поле с индукцией В накладывалось таким образом, чтобы сила Лоренца, действующая на заряженные частицы в растворе, была направлена перпендикулярно направлению движения частиц под действием электрического поля.
Так как изучение конвективных потоков в ячейке прямоугольной формы требует специальных приемов визуализации, то данные исследования были проведены также в ячейке цилиндрической формы, представляющей собой внутренний платиновый электрод, диаметром НО-2 м и внешний угольный электрод диаметром 4-Ю-2 м.
В табл. 1 приведены данные эксперимента по распределению меди на секциях катода в прямоугольной ячейке на примере 0,02 М раствора сульфата меди.
Из экспериментальных результатов по распределению меди на секциях электрода можно сделать заключение, что воздействие магнитного поля не
Таблица 1. Распределение меди на секциях платинового катода при электролизе сернокислого 0,02 М раствора сульфата меди без и при воздействии магнитного поля
Номер секции катода Количество осажденной меди, 10"3 г
Д = 0Тл В = 0,2 Тл
1 0,86 + 0,02 0,93 ± 0,02
2 0,87 ± 0,02 0,94 ± 0,02
3 0,85 ± 0,02 0,94 ±0,02
4 0,83 ± 0,03 0,92 ± 0,03
5 0,86 ± 0,02 0,94 ± 0,02
6 0,84 ± 0,02 1,02 + 0,03
7 0,84 + 0,02 0,99 ± 0,02
8 0,88 ± 0,02 0,94 ± 0,02
9 0,85 ±0,03 0,93 ± 0,02
10 0,84 ± 0,02 0,88 ± 0,02
11 0,85 ± 0,02 0,90 ± 0,03
12 0,85 ± 0,02 0,88 ±0,03
Таблица 2. Общее количество осажденной меди из растворов различной концентрации в обычных условиях и при воздействии магнитного поля
Концентрация электролита, М Общее количество осажденной меди, 10"3 г
5 = 0 Тл 5 = 0,2 Тл
0,02 8,5 ± 0,03 9,4 ±0,02
0,05 10,5 ±0,02 11,7 + 0,02
1,0 14,5 ± 0,03 15,9 ±0,03
Фо _1пгн!гвн
Из уравнений (4) следует, что сопротивление ячейки и протекающий через нее ток не зависят от ее радиуса, в то время как напряженность электрического тока является зависимой величиной. Электрическое поле увеличивается при приближении к внутреннему электроду. Соответственным образом изменяется и концентрационный профиль электролита, если в растворе отсутствует перемешивание. При перемешивании градиент концентрации име-
ет место только в граничных областях. Величина силы Лоренца (Е, = 1еВИ) пропорциональна Е, поэтому при ЕШс учетом (3), она также будет увеличиваться при приближении к внутреннему электроду-
вызывает заметного перераспределения ионов металла в растворе по его высоте /г, а количество осажденной меди возрастает в среднем на 10 % для каждой из исследуемых концентраций раствора (табл. 2).
Полученный результат можно объяснить уменьшением перенапряжения электроосаждения металла, например, за счет возникновения конвективных потоков которые экспериментально удобно наблюдать в кольцевой осесимметричной ячейке визуальным способом.
Под действием силы электрического поля Е= ггЕ ионы массой т двигаются с ускорением аЕ~ геЕ/т. Их среднюю скорость в направлении электрического поля за время х0 можно принять равной:
иЕ = аЕх0 = геЕт(/т =\хЕ = гР^Е, (1) где де - заряд частицы, Е - напряженность электрического поля, (I - подвижность иона, Р- число Фарадея.
Среднестатистическую плотность ионов в растворе можно считать неизменной, так как иЕ» ив (ив - скорость движения иона под действием силы Лоренца). Тогда ток, протекающий через сечение площадью 5, может быть выражен:
1 = гецЕ5 = аЕЯ, (2)
где о - проводимость раствора.
Напряженность электрического поля Е(г) в зависимости от внутреннего и внешнего радиусов ячейки и прикладываемой к ней разности потенциалов ф0 = фн -фвн выразится как:
£(г) = ф0Мп(г„ 1гт), (3)
где г - радиус ячейки, гн, гт - радиусы наружного и внутреннего электрода соответственно.
Тогда величина полного тока (Г), протекающего через некоторое сечение площадью £ = 2пгИ и сопротивления ячейки (К) с учетом (2, 3):
где В - значение магнитной индукции, V- скорость движения ионов.
Развивающееся в граничной области под действием электрического поля ускорение заряженных частиц и их взаимодействие с магнитным полем приводит к тому, что средняя скорость гидратированных ионов становится больше скорости перемещения жидкости. Если средняя скорость различна, то при обмене ионами в параллельных слоях будет происходить перенос определенного количества движения, поэтому медленные слои жидкости ускоряются. Это приводит к общему движению раствора в кольцевой ячейке в направлении действия силы Лоренца, которое через определенное время приобретает стационарную скорость. На рис. 1, 2 приведены зависимости скорости вращения жидкости в цилиндрической ячейке от магнитной индукции и величины плотности тока на примере 0,1М раствора сернокислой меди.
Скорость стационарного течения жидкости в центре канала с определенным уровнем приближения может быть рассчитана по уравнению : и_ 1Вг г4 - 2г21пУ + 1
16тс/гт| г2(г + 1) ’ ^
где т) - кинематическая вязкость раствора.
В соответствии с уравнением (6), скорость движения электролита обратно пропорциональна его вязкости. Последняя возрастаете увеличением концентрации и оказывает существенное влияние на развитие конвективного движения раствора. Экспериментальные данные показывают, что при увеличении концентрации соли меди на порядок, скорость течения изменяется на 8... 10 %. В то же время для близких значений вязкости электролита, концентраций, зарядов ионов значения скоростей одинаковы в пределах ошибки измерений.
Зависимость интенсивности массообмена от скорости движения электролита выражается соотноше-
Рис. 1. Зависимость скорости вращения (II) 0,1 М раствора сернокислой меди от величины магнитной индукции (В) при плотности тока 400 А/м2
Рис. 2. Зависимость скорости вращения 0,1М раствора суль -фата меди от плотности тока и величины магнитной индукции (J±B)B, Тл: 1) О,1;2) 0,2;3) 0,3;4) 0,4
Рис. 3. Зависимость интенсивности массообмена от скорости вращения 0,1 М раствора сульфата меди при различных значениях индукции магнитного поля Си. В) В, Тл: 1) 0,1; 2) 0,2; 3) 0,3; 4) 0,4
Рис. 4. Потенциодинамические характеристики электролиза 0,1М раствора сернокислой меди в осесимметричной ячейке при воздействии магнитным полем (11В): 1) В=0Тл; 2) В = 0,2 Тл; 3) В = 0,4 Тл; 4) при перемешивании раствора со скоростью 0,08 м/с
1 поток ча-
ниями: БЬ = ^¡и = Лз = I, где /- общий I стиц, БЬ = - безразмерный критерий Шервуда,
характеризующий интенсивность массообмена и соотношение размеров тела и диффузионного слоя, Р - коэффициент массопередачи, пропорциональный /-линейный размер тела, 5-толщина диф-
фузионного слоя. На рис. 3 показана зависимость интенсивности массообмена от скорости вращения жидкости в цилиндрической ячейке и величины магнитной индукции.
Сравнивая экспериментальные данные на рис. (1-3) с уравнением диффузионного потока в случае
обтекаемой
пластины: У = 0,34 0
4и_(Т1 л/п* I о
Ку/и, можно утверждать, что интенсификация процесса массообмена при данных условиях эксперимента обусловлена развитием направленного конвективного потока электролита, так как в условиях скрещенных электрическом и магнитном полей выполняются подобные зависимости: / = ¡(и)1/2, и=/(В). В свою очередь, ]=/(и){>2, и значение скорости движения заряженных частиц также определяется величиной индукции магнитного поля.
Катодные поляризационные кривые, полученные в потенциодинамическом режиме при механическом перемешивании раствора и при воздействии магнитным полем показывают, что воздействие магнитным полем приводит к более существенным изменениям вида поляризационных кривых по сравнению с принудительной конвекцией, даже если скорость искусственного перемешивания больше скорости, достигаемой за счет силы Лоренца (рис. 4).
Приведенные данные доказывают, что развитие конвективного потока жидкости - результат действия силы Лоренца, проявляющейся непосредственно в области приэлектродного слоя. Таким образом, при действии магнитного поля создаются новые условия формирования границы раздела фаз, недостижимого другими известными способами, например, простым перемешиванием раствора, что может быть эффективно использовано при разработке энергосберегающих технологий при выделении металлов электрохимическими способами. Можно утверждать, что интенсификация массопе-реноса при воздействии магнитным полем обусловлена развитием направленного движения электролита в объеме раствора и, как следствие, уменьшением толщины диффузионного слоя. Учитывая взаимосвязь 5 с интенсивностью потока частиц на поверхность обтекаемого электрода, можно записать следующие зависимости: и=^В); г =Д 11)^2^=Лс10); ¿о=/(иА/2). Выявленные закономерности, по-видимому, проявляются в любой гетерогенной системе, где осуществляется направленный перенос заряженных частиц, что может являться одной из причин проявления эффектов магнитной обработки, наблюдаемых при проведении широкого ряда гетерогенных процессов, например, кристаллизации, ионного обмена, твердении цементных композиций и др.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Классен В.И. Омагничивание водных систем. - М.: Химия, 1982. - 196 с.
2. Блум Э.Я., Михайлов Ю.А., Озолс Р.Я. Тепло- и мас-сообмен в магнитном поле. - Рига: Зинатне, 1980. -355 с.
3. Библиографический указатель 1959-1979 гг. Влияние электромагнитных и магнитных полей на электрохимические и химические процессы. - Новосибирск, 1980. - 124 с.
4. Бондаренко Н.Ф., Гак Е.З. Электромагнитные явления в природных водах. - Л.: Гидрометеоиздат, 1984.
5. Гак Е.З. К вопросу о гидродинамическом эффекте в сильных электролитах // Электрохимия. - 1967. -Т. 3. - № 1. - С. 89-91.
6. Зайченко В.Н. Магнитные поля в электрохимии // В кн.: Теоретические вопросы электрохимической кинетики. - Киев, 1984. - С. 85-94.
7. O"Brien K.N., Santhanam K.S. Magnetic field on the growth on the diffusion layer at vertical electrodes during electrodeposition //J. Electrochem. Soc. - 1982. -V. 129. - № 6. - P. 1266-1268.
8. Noninski C.J., Noninski V.C., Terziyski V.J. Copper deposition and overvoltage in magnetic field in the tafel potential region // Renn. Soc. int. electrochim. - Lion. 6-10 sept. 1982. - V. 2. - P. 939-941.
9. Пехтелева A.B., Смирнов А.Г. Гидродинамика электролита при электрохимических процессах в прямоугольной ванне с плоскими электродами в постоянном магнитном поле // Магнитная гидродинамика.
1965. - № 2. - С. 89-91.
10. Guraichi M.S., Fahidy T.Z. A technique for the study of flow patterns in electrolysis // J. Electrochem. Soc. -1980.-V. 127. - P. 666.
УДК 543:615.2
ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПЛАТИНЫ МЕТОДОМ ИНВЕРСИОННОЙ ВОЛЬТАМПЕРОМЕТРИИ В БИОЛОГИЧЕСКИХ ТКАНЯХ У БОЛЬНЫХ РАКОМ ЛЕГКОГО
H.A. Колпакова, Е.А. Смышляева, A.A. Завьялов, А.Ю. Добродеев, С.А. Тузиков, С.А. Антипов
Томский политехнический университет Тел.: (382-2)-415-832
Методом инверсионной вольтамперометрии изучена способность различных тканей и крови концентрировать платину, входящую в состав цисплатина, используемого при лечении больных раком легкого. Наибольшая концентрация определялась в опухолевой ткани 29,9±0,081 мг/кг в сравнении с регионарны ми лимфатическими узлами 3,7±0,247 мг/кг, легочной тканью 1,7±0,117 мг/кг и периферической кровью 0,8±0,086 мг/кг. Полученные результаты позволяют использовать цисплатин в качестве радиосенсибилизатора для усиления лучевого воздействия при проведении интраоперационной лучевой терапии у боль -ных раком легкого III стадии.
Рак легкого занимает ведущее место как причина смерти среди онкологических больных в нашей стране и за рубежом. Увеличение темпов роста заболеваемости и смертности от рака этой локализации сочетаются с трудностями своевременной диагностики, а, следовательно, и с неудовлетворительными результатами лечения.
К настоящему времени хирургическое лечение рака легкого достигло весьма высокого уровня развития, но, в известной степени, исчерпало свои возможности. Показатель пятилетней выживаемости радикально оперированных пациентов на протяжении последних десятилетий не превышает 30 %. Определенные надежды связываются с развитием комбинированного лечения, когда хирургическое вмешательство сочетается с лучевой терапией .
В последнее время при раке легкого используется метод интраоперационной лучевой терапии (ИОЛТ), позволяющий подвести эффективную однократную дозу облучения непосредственно назоны регионарного метастазирования . Совершенство-
вание метода интраоперационной лучевой терапии может быть связано с увеличением разовой дозы облучения. Однако это неизбежно приведет к увеличению числа послеоперационных осложнений и летальности, что полностью будет нивелировать положительный эффект облучения. Более перспективным подходом к повышению эффективности лучевой терапии является использование радиосенсибилизаторов.
По мере изучения препаратов платины выяснилось многообразие механизмов их действия. Цисплатин, являясь противоопухолевым препаратом на основе платины, обладает свойствами цитостатика и радиосенсибилизатора одновременно: кроме непосредственного токсического влияния на опухоль, он повышает чувствительность опухолевых клеток к лучевой терапии, причем для этого необходимы дозы, значительно меньшие, чем терапевтические.
В опухолевой клетке комплексы платины ковалентно связываются с ДНК, формируя сшивки внутри и между нитями ДНК. При воздействии ионизи-
СООЭ СОВЕТСНИХв:мхащиРЕСПУБЛИК 75 09) Ш) А ГОСУДАРСТВЕ П 0 АЕЛАМ ИЗ ОПИСАНИЕ ИЗОБРЕТН. АВТОИНОМУ СВИДЕТЕЛЬСТВУ(7).) Кишиневский государствнныйцинский институт(54)(57) УЧЕБНЫЙ ПРИБОР ДЛЯМОНСТРАЦИИ ДВИЖЕНИЯ ИОНОВ,КТРОЛИТА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ,держащий источник питания, проэрачнуюемкость с атектролитом, магнит и связанные с источником питания электроды,о т л и ч а ю ш и й с я тем что, сцелью новы)цения наглядности, емкостьимеет прямоугольное сечение и подклк)- ченную к одному из полюсов источникапитания и распоаокенную в ней перегород, ку иэ электропроводного материала, раз деляющую емкость на. два сообщающихсясосуда, электроды расположены на внутренних стенках емкости параллельно перегородке и подключены к второму полюсу источника,1027 Изобретение относится к демонстрационным приборам и нагляднымпособиямдля применения в учебном. процессе, в,частности к приборам по физике.Известен прибор для демонстрациидвижения ионов электролита в магнитномполе. Прибор выполнен слеующим абра;зом. На кольцевые керамические магнитыпоставлен плоский стеклянный сосуд, например кристаллиэатор, внутрь которого:10вставлены два электрода (кольцевой ицентральный прямолинейный). В сосудналит раствор медного купороса тек, .чтобы уровень жидкости был ниже крайсосуда на несколько миллкметров. На 5поверхности жидкости плавает ликоподийили пробковая пыль. При процусканиичерез электролит тока ионы при своемдвижении Отклоняются магнитным полеми жидкость между электродамн приходит 0во вращение, увлекая за собой плавающие материал 1),Недостатком этого прибора являетсямалая наглядность демонстрации при проведении опыта в болыдой аудитории. 5цель изобретения - повышение на"глядности демонстрации движения ионовэлектролита в магнитном поле.Указанная цель достигается тем, что; в приборе для демонстрации движения 30иойов электролита в магнитном поле,содержащем источник питания, прозрачнуюемкость с электролитом, магнит и связанные с источником питания электроды,емкость имеет прямоугольное сечение иПОДКЛЮЧЕННУЮ К ОДНОМУ Иэ ПОЛЮСОВ ИСточника питания и расположенную в нейперегородку из электропроводного материала, разделяющую емкость на два сообщающйхся сосудаэлектроды расположенына внутренних стенках емкости паращельно перегородке и подключены к второмуполюсу источника.На фиг. 1. Изображен прибор, общийвидна фиг, 2 - то же, поперечный раз 45резу 784 2Прибор содержит емкость 1 прямоугольного сечения иэ органического стекла. Перегородка 2 иэ электропроводного материала делит ее на две части, но йе доходит до дна, образуя тем самым два сообщающихся сосуда 3 и 4. К боковым стенкам емкости 1 с внутренней стороны параллельно перегородке укреплены два электрода 5 и 6, Емкость 1 фиксируют между полюсами электромагнита. Один полюс постоянного источника тока подключают к перегородке 2, а другой - к боковым электродам 5 и 6.Пля проведения опыта в емкость 1 наливают раствор медного купороса так, чтобы уровень жидкости был на 5-7 см ниже края сосуда. Затем включают электр ромагнит и наблюдают, что жидкость в сосудах 3 и 4 остается на том же уровне. При подключении источника постоянноготака (соблюдая полярность, указанную нафиг. 1), плавно увеличивая вели пву тока,получают плавке изменение уровня жид кости в сосудах 3 и 4, Сила, действующая на ионный Ьток в левом сосуде 3,направлена вниз, а в правом сосуде 4 вверх, В резульйфге этого эффект действия магнитного ноля удваивается и уровещжидкости при достижении величины токав 5 А в левом сосуде 3 окажется нижеуровня, чем в правом на 4-5 см,При плавном понижении величины токажидкость в сосудах 3 и 4 возврюцаетсяк прежнему одинаковому уровню.,Затем повторяют опыт припеременеполярности и уровень жидкости в правомсосуде 4 становится ниже, чем в левом 3. Изобретение позволяет повысить нагпядиость демонстрации и, тем самым, повысить качество усвоения учебного материала и эффективность использования пособий в учебном процессе.1027784 Составитель Г. Самбикекарь Техред Т.Мат очка рек РедактоТиго Подписное д. 4/5 филиал ППП фПатенж, г, Ужгород роектная 4745/55 Тираж 488 ВНИИПИ Государственного комитета по делам изобретений и открытий 113035, Москва, Ж, Раушская
Заявка
3400847, 22.02.1982
КИШИНЕВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ МЕДИЦИНСКИЙ ИНСТИТУТ
КРОЙТОР ДМИТРИЙ СЕМЕНОВИЧ
МПК / Метки
Код ссылки
Учебный прибор для демонстрации движения ионов электролита в магнитном поле
Похожие патенты
Пластины 5по две штуки на каждом углу (сверху и снизу), которые крепятся к оболочке 1 емкости при помощи клеевого. и болтовых соединений б. Болты проходят через отверстия в 10 пластинах 5 и оболочке 1. Пластины 5 имеютотверстия 7 диаметром, достаточным для прохода крюка грузоподъемного средства.Внутри оболочки 1 эластичной емкости установлены прерывающиеся в центре послед ней перегородки 8 из эластичного материала,состоящие из двух частей, каждая из которых установлена на верхней и нижней частях оболочки 1 емкости.В рабочем положении части перегородки 8 20 зашнурованы при помощи эластичной тесьмы9 путем поочередного продевания ее в петли 10, установленные по краям полуперегородок.Тесьма 9 завязывается узлом в начале и конце...
